©/У

Рмс. 3.43. Влияние электри- Рис. 3.44. Влияние магнитного поля на межблоч-ческого поля на несиммет- ную линию связи:

ричную линию связи а - физическая модель; б - эквивалентная схема заме-

щения

вектяр его напряженности перпендикулярен плоскости контура (рис. 3.44). При этом под действием ЭДС в контуре протекает ток

. . 2ti.o Ih dH{t)

(3.87)

где Zi и Z2 - сопротивления нагрузки линии, Ом; I - длина межблочной линии связи, м; /г - половина расстояния между проводами линии, м; H{t) - напряженность магнитного поля помехи в функции времени, А/м.

Аналогичная формула описыв-ает токи, наведенные в несимметричных .межблочных линиях связи.

Влияние электрических цепей. Межблочные линии подвержены неблагоприятному внешнему влиянию близлежащих электрических цепей через электрическую (емкостную) и магнитную (индуктивную) связи. Емкостная связь вызывается взаимодействием схем, цепей и их отдельных элементов че)рез электрическое поле, возникающее вокруг влияющих цепей в рабочнх режимах. Магнитная связь есть результат взаимодействия влияющей и подверженной влиянию цепей посредством магнитных полей.

Емкостная связь. Упрощенная модель емкостной связи между двумя проводниками, одним из которых {1) является влияющая цепь и вторым {2) - цепь, подверженная влиянию, представлена на рис. 3.45.

Рис. 3.45. Емкостная связь между проводниками:

а - физическая модель; б - эквивалентная схема замещения

Здесь Ci2=nel\n(d/a) - паразитная емкость между проводами 1 к 2, вде 8 - диэлектричеакая проницаемость среды, о-кру-жающей проводники; Ci и Сг--емкости ироводнииов на землю, н - суммарное сопротивление проводника 2 на землю, которое не является паразитным элементом, а представляет со-бой рабочее сопротивление схемы.

Если учесть, что емкостью Ci можно пренебречь, так как она не влияет на электрическую связь проводов ввиду того, что источник помехи подключается в параллель, то нацряжение относительно земли цепи 2, подверженной влиянию,

f> /iilCiACia + C (3 88)

Для случаянизкочастотного влияния, здогда jRh<Ci1 cd(C)2+C2). уравнение (3.8в) примет вид:

и, = у со С или 2 (О = Rn .

Если же емкостная связь осуществляется по высокой частоте, колда i?h> l/M(Ci2-bC2), то

2(0= l(0Cl2/(Ci2+C2).

Как видно из приведенных выражений, в первом случае при низкой частоте сигнал наводки в проводе 2 по форме представляет производную от сигнала помехи во влияющей цепи 1. В случае же высокой частоты сигнал наводки в цепи 2 будет повторять по форме сигнал помехи.

На рж. 3.46 приведен график частотной зависимости напряжения наводки в цепи 2, который может быть полезен в том случае, когда влияющая схема является частотно-избирательной цепью.

Индуктивная связь. В процессе протекания тока помехи во влияющей цепи вокруг проводника 1 (рис. 3.47) будет существовать Магнитное поле, которое охватывает цепь 2 и наводит в ней индуцированный ток (ток наводки). Ток наводки может быть определен по формуле взаимно довязанных электрических контуров, известной из теоретических основ электротехники: dii (О

z1 + z2

(3.89)

Здесь Mi2 = р [2л In( d)]-взаимная индуктивность (коэффициент взаимной индукции) между проводниками ; и 2, Гн, где р -магнитная проницаемость окружающе-

Рис. 3.46. Зависимость наведенного напряжения от частоты при емкостной связи

Рис. 3.47. Магнитная связь между лроводниками:

а-физическая модель (2=2.1); б - эквивалеитиая схема замещения

ГО проводники пространства, Гн/м; h{t) - ток во влияющей цепи в функции времени. А; 212 и 222 - сопротивления цепи, подверженной влиянию. Ом.

Если принять, что сопротивления Z12 и 222 имеют активный характер, то форма наведенного тока в цепи 2 будет соответстзо-вать производной от формы тока помехи в цепи 1. Когда проводник 1 с током помехи Ji (/) оказывает влияние на контур провод-земля площадью А=Ы, причем магнитное поле провода 1 перпеидикулярно плоскости этого контура (рис. 3.48), то (3.89) можно переписать в виде

h it) =

2n(2i2-f-z22)

\ d 1 dt

(3.90);

Из выражения (3.90) видно, что если сопротивления 212 и 222 принять активными, то наведенный в цепи 2 ток по форме будет также соответствовать производной по времени от тока помехи в цепи 1.

Кабельные межблочные линии связи. Как и в предыдущих случаях, рассмотрим влияние на электрически короткие межблочные кабельные линии связи электрических и магнитных полей источников МЭМП, а также близлежащих электрических цепей при протекании по ним токов, вызванных внешним воздействием МЭМП-и привнесенных влияющей цепью в рассматриваемую область. При этом в качестве определеямого параметра принимается индуцируемое напряжение между жилой (жилами) кабеля и его металлической оболочкой.

Влияние электрического поля. Электрическое поле в непосредственной близости от проводников имеет только нормальную к их поверхности составляющую. Поэтому электрическое поле в непо-

Рис. 3.48. Магнитная связь между проводом с током помехи и контуром РЭС