генератор оснобноао сигнала

Испытуемая РЭС

Энвивалент антенны

Приемное i i устройство j \

Полосовой фильтр /

Имитатор помех

Выход

Рис. 6.11. Структурная схема универсального измерительного стенда для конт-,роля восприимчивости приемных устройств РЭС к воздействию МЭМП

тгуды мощности, напряжения или тока сигнала в нагрузке антенны ОТ направления прихода МЭМП при прочих равных условиях. Поэтому одним из направлений борьбы с МЭМП является снижение уровня мощности в боковых лепестках ДН антенны.

Прямое измерение ДН производится в дальней зоне излучения. Расстояние г, характеризующее дальнюю зону для остронаПрав-ленных антенн, определяется как r2D/K, для слабонаправлен-шых антенн гЗЯ, где D - апертура Исследуемой антенны. В настоящее время все чаще для снятия ДН антенн применяют автоматизированные методы измерения с использованием вычислитель-гных средств.

.6.2.2. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ И РЕГИСТРАЦИИ НЧ ПАРАМЕТРОВ РЭС Л ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ИХ ЦЕПЯХ

Исследование переходных процессов, возникающих в цепях РЭС при воздействии МЭМП, требует создания эксперИменталь-:ных методов их анализа, позволяющих рещать следующие основ-шые задачи: выделение критических цепей (точек) РЭС, в наи-большей степени влияющих иа Их работу (в частности, степень ис-жажения выходного сигнала); определение чувствительности отдельных трактов РЭС к различным видам помех; оценка работоспособности РЭС в целом по результатам измерения переходных процессов в их цепях и качеству выходных сигналов.

Для регистрации НЧ параметров РЭС и переходных процессов ъ их цепях, как правило, используют щлейфовые и запоминающие юсциллографы. При измерении длительности помех в цепях РЭС применяют также метод калиброванной щкалы времени. Данный >метод позволяет получить точность измерений приблизительно 17о-Тем же способом может быть определена длительность фронта исследуемого импульсного сигнала.

fwc. 5./2. К определеиню длительности фронта сигнала методом дифференцирующих цепочек

1

Рис. 6.13. Применение смешанного делителя напряжения из последовательно соединенных сопротивлений и емкостей для регистрации сигналов малой длительности

Длительность фронта Тф может быть измерена также с помощью дифференцирующих цепочек. Если постоянная времени цепочки т=.С>Тф, то измерение Тф сводится к измерению длительности Тп1 выходного импульса, полученного на выходе дифференцирующей цепочки. На рис. 6.12 приведены эпюры входного сигнала и выходных сигналов после дифференцирования, длительности которых и определяют измеряемые фронты входного импульса.

При исследовании сигналов с большой амплитудой и малой; длительностью целесообразно применять делитель из последовательно соединенных сопротивлений и емкостей (рис. 6.13). Условие неискаженного воспроизведения сигнала при использовании такого делителя имеет вид Ri/R2=C2/Ci.

При исследовании переходных процессов в цепях РЭС часто возникает задача согласования двух нагрузок Ra и Re, например цепи РЭС и измерительного прибора. Для согласования могут быть применены цепи, изображенные на рис. 6.14.

Пусть Ra - волновое сопротивление кабеля, R - входное сопротивление измерительного прибора. Согласование имеет место если выполняются равенства

RiRaVl- RR, и = /?б/У 1 - Wa-

Затухание в такой согласующей цепочке Р[дБ]=201[1/адб+ V {RalR6)-\].

Ri/2

Рис. 6.14. Методы согласования нагрузок в цепях РЭС при исследовании в них. переходных процессов

Во многих случаях невозможно применить согласующий делитель только на пассивных элементах. .Поэтому наиболее общим вариантом является делитель напряжения, приведенный на рис. 6.15. Чтобы этот делитель был частотно-независимым, необходимо соответствующим образом выбрать значения Ru С\, Rz и Сг.

Переходная характеристика частотно-независимого делителя

expi-t/RC),

Rx+R2 \Cl+C2 R1 + R2

me Rs=RiR2l(Ri + R2) ti Ca=Ci + C2.

Если RiCi=R2C2, R2l{Ri + R2)=Ci/{Ci + C2), то h{t) = U ,y,/U= =RJ{R + R,)==C,/{C + C,).

Такой делитель не вносит искажений в измерения при условии, что паразитные индуктивность и емкость делителя небольшие. Делители соединяются с осциллографом непосредственно или через дополнительный усилитель с помощью различных линий связи, в частности кабелей.

Для .согласования кабеля с помощью включения дополнительного сопротивления R3 (рис. 6.16) необходимо вьшол1нение условия Rz=Ra (Ra - волновое сопротивленис кабеля). .При этом коэффициент передачи

Если согласование кабеля осуществляется на его входе за счет последовательного включения сопротивления (рис. 6.17), сигнал, распространяясь по кабелю, отражается от его разомкнутого конца (высокоомный вход о.сциллографа) без изменения знака. Отраженный сигнал возвращается к началу кабеля, где вследствие согласования сопротивлений отражения не происходит. Можно применять емкостной делитель, но его входное .сопротивление для неискаженной передачи импульса должно быть во всем диапазоне частот спектра исследуемого сигнала значительно больше полного выходного сопротивления исследуемой цепи (рис. 6.18). В этом случае коэффициент передачи

вых вх = C,/(Ci + С, + С, + С J,

где Ск - входная емкость кабеля, а Сп - входная емкость пластин осциллографа.

Рис. 6.15. Вариант согласованного делителя напряжения

Рис. 6.16. Вариант согласования кабеля с помощью сопротивления, включенного со стороны осциллографа.