§ 9.2]

При ЭТОМ повышенном напряжении прямое сопротивление диода будет, конечно, значительно меньше, чем при напряжении и, и выбросы будут скомпенсированы лучше*). К сожалению, схема на рис. 9.13 одновременно уменьшает и обратное сопротивление диода. Заметим, что рассмотренная схема предназначена для усиления положительных входных импульсов. В случае отрицательных импульсов полярность включения диода нужно переменить.

\ Тон 1/м/?умоа

Toff

Рис.

9.13. Схема, снижающая эффективное прямое сопротивление диода.

Бывают случая, когда усилитель предназначен для усиления периодических импульсов, длительность которых невелика, а период либо постоянен, либо больше некоторой величины Гмин-Тогда влияние выбросов можно ограничить, сделав постоянную времени tj у одной из переходных цепочек много меньше, чем у остальных. Этот метод иногда называют методом короткой переходной цепочки. Применение короткой цепочки делает влияние всех остальных цепочек малосущественным, так как

Постоянную времени т нужно выбирать столь малой, чтобы выброс заканчивался до прихода следующего импульса, т. е.

Наличие короткой цепочки увеличиваег, однако, начальный выброс

*) Увеличение эквивалентной проводимости диода при включении его сеткой и анодом совершенно аналогично увеличению емкости Сд +Л раз при ее пересчете иа вход (см. § 2.6).

када К 5 -- получается

лым. Кроме того, условие Г = 2Тд подразумевает постоянство дли-

Рис. 9.14.

Укорочение

Отраженный импумс

Резумтируюшш импума

, Bi }pOC

выброса закороченной длинной линией:

в) схема подключения линии, б) форма сеточного напряжения.

тельности импульса. Наконец, малая величина t )C2q требует больших емкостей С. Помимо этих ограничений, недостатком является сложность и неэкономичность решения по сравнению с близким к нему методом короткой цепочки.

В заключение рассмотрим вопрос о предотвращении перегрузки усилителя. Речь идет не о ликвидации таких следствий сеточного тока, как блокировка усилителя (например, на рис. 9.13 с помощью диода), а о предотвращении самого сеточного тока. При обычной структуре усилителя это возможно лишь в том случае, когда максимальный положительный импульс предыдущего каскада будет меньше напряжения смещения следующего каскада. Макси-

и, следовательно, спад вершины. Если с этим можно мириться, то описанный метод достаточно прост и удобен.

Иногда используют для укорочения выбросов искусственную длинную линию, закороченную на конце. Такую линию подключают параллельно сопротивлению (рис. 9.14,а) или вместо него. Время прохождения импульса вдоль линии 7л выбирают из условия Т - 2Т. Тогда отраженный (с переменой знака) импульс вернется на сетку в момент окончания основного импульса. Результат их сложения показан на рис. 9.14,6. Как видим, выброс получается большим, но коротким, как и в случае короткой цепочки. Серьезный недостаток этого метода связан с тем, что линия должна быть согласована, т. е. должно выполняться равенство = Q, где Ri-aRa - волновое сопротивление линии; так как обычно

Q < 1 2 ком, то усиление кас- г. Оствтйампумо К,

5.ГИ

300в

\ Г,57пф

Л4 fftixod

Рис. 9.15. Неперегружающийся усилитель на каскадах с катодной связью.

решить, применяя каскады с незашунтироаанным катодным сопротивлением. Однако анализ показывает, что в случае одноламповых каскадов при этом тоже трудно получить необходимое усиление.

Удовлетворительное решение получается при использовании дифференциальных каскадов с катодной связью (см. §5.8). На рис. 9.15 показаны два таких каскада, выполненных на двойных триодах. В данном случае эти два каскада охвачены общей обратной связью через емкость С , но с точки зрения перегрузочной способности эта обратная связь не имеет принципиального значения.

Напомним, что особенностью каскада с катодной связью является отсутствие поворота фазы, т. е. одинаковая полярность входного и выходного импульсов. Поэтому при отрицательном входном сигнале на левые, нечетные лампы всех каскадов также поступят отрицательные перепады, которые в худшем случае могут привести к запиранию этих ламп, но не вызовут блокировки ни в од-иом из каскадов. При положительном входном сигнале на сетки левых ламп всех каскадов поступают положительные перепады.

лальный положительный импульс получается при полном запирании лампы и равен JR.

Смещение обычно составляет всего 1-3 е. Поэтому, если сделать А а-<-£см, то отсутствие сеточных токов будет куплено ценой очень малого усиления, либо даже отсутствия такового.

Вспомним, что катодный повторитель допускает весьма большие положительные сигналы на входе без появления сеточных токов. Это объясняется тем, что потенциал катода растет вместе с потенциалом сетки. Поэтому, казалось бы, поставленную задачу можно