максимальная величина которых получается при полном запирании правых ламп и равна -ij. Если анодные и катодные сопротивления и питающие напряжения рассчитать так, чтобы даже в этом крайнем случае в нечетных лампах не появлялся сеточный ток, то перегрузка ламп и блокировка усилителя будут исключены.

Усиление каждой пары каскадов, охваченной обратной связью, составляет Л=5. Если свободную сетку второго каскада (у лампы Л4) использовать для внутренней положительной обратной связи с анода ЛЗ (включив в анодную цепь ЛЗ небольшое сопротивление), то усиление возрастает до 10.

ds/TOff (+)

Рис. 9.16. Неперегружающийся усилитель на пентодах со вторичной эмиссией при динодном выходе. ,

На рис. 9.16 показана схема неперегружающегося усилителя, в которой вместо двухламповых каскадов с катодной связью используются одноламповые каскады на пентодах со вторичной эмиссией. Эти лампы находят широкое применение, в первую очередь благодаря значительно меньшей постоянной времени лампы, что улучшает передачу фронтов. Однако в данном случае в схеме используется другая важная особенность вторично-электронного пентода-син-фазность напряжений на управляющей сетке и диноде при использовании последнего в качестве выходного электрода.

Поэтому ни один каскад схемы на рис. 9.16 не перегружается при поступлении отрицательных сигналов, хотя последние каскады могут запереться. В отличие от схемы на рис. 9.15 положительные сигналы могут вызвать перегрузку.

Постоянная времени ламп по динодной цепи больше, чем по анодной. Поэтому схему следует использовать не во всем усилителе (чтобы не ухудшать фронты), а только в его последних каскадах.

Рис. 9.17. Цепочка RC, ограничивающая крутизну фронтов и передачу высоких частот.

Ивн.(р) = ДгЛ/>).г(р) = Дг (р)

l+pRC

Для того чтобы выходное напряжение имело форму идеальной ступеньки, изображением тока должно быть

MAP)==f(l+pRC).

Этому изображению соответствует сигнал

A/J0 = /(1+/?C6(01, (9.21),

где б(/) - дельта-функция, описанная в Приложении 1 и представляющая собой бесконечно большой и бесконечно короткий пик .

Этот же результат следует и из физических соображений: мгновенно зарядить емкость С можно только дельта-импульсом тока, который сразу обеспечил бы заряд Q = IRC и напряжение U=IR на емкости.

Получение дельта-импульсов тока, разумеется, нереально. Поэтому рассматриваемые ниже методы коррекции исходят из форсированной зарядки паразитной емкости в начале переходного процесса, что позволяет приблизиться к случаю б-импульса.

Простая параллельная коррекция. Одним из наиболее распространенных способов коррекции фронтов является схема на

* § 9.3. Коррекция искажений фронта в усилителях

без обратной связи

Источником искажений крутых перепадов напряжения - фронтов - ЯВЛЯЮТСЯ емкости, шунтирующие выходы каскадов. В усилителях С трансформаторной связью эти искажения усложняются наличием индуктивностей рассеяния обмоток. Эти же факторы сказываются на неравномерности усиления синусоидальных сигналов в области высоких частот.

В тех случаях, когда подбором параметров и ламп не удается получить приемлемые искажения фронтов при заданном усилении, приходится идти на усложнение схемы, вводя корректирующие элементы, которые позволяют приблизиться к минимально возможному времени нарастания.

Общую идею коррекции рассмотрим на, примере эквивалентной схемы

(рис. 9.17), с помощью которой в главе 3 анализировалась передача фронтов в усилителях с емкостной связью. Изображение выходного напряжения в этой цепи имеет вид

рис. 9.18, а, где в анодную цепь лампы включается небольшая индуктивность Эта схема иногда называется простой параллельной коррекцией , так как корректирующий элемент по отношению к источнику тока подключен параллельно емкости С (рис. 9.18, б).

Роль индуктивности £д заключается в том, чтобы задерживать изменение тока в ветви и тем самым форсировать зарядку емкости Сд в первое время после поступления ступеньки тока Дг.

вЮм/ггн

£Л9

г мкф:

Г-307

i !50

Рис. 9.18. Принципиальная (а) и эквивалентная (б) схемы каскада с параллельной индуктивной коррекцией фронтов и высоких частот.

В результате емкость заряжается ббльшим током, чем в отсутствие индуктивности, т. е. с большей скоростью. В то же время установившееся значение напряжения получается таким же, как и в схеме без коррекции:

Следовательно, коррекция позволяет укоротить фронт без потери усиления, т. е. повышает добротность каскада

Заметим, что начальная скорость нарастания фронта не зависит от наличия индуктивности, так как и в схеме на рис. 9.17 и в схеме на рис. 9.18, б в первый момент весь Сд, так что в обеих схемах

ТОК Дгд идет в емкость

Однако чем больше индуктивность, тем дольше сохраняется большое начальное значение зарядного тока и тем длительнее бу-