На эквивалентной схеме рис. 2.11, б, где отмечают только переменные составляющие, обе шины заменяют одной, постоянные потенциалы и (7д не учитывают, а лампу заменяют генератором с эдс \kUBX и внутренним сопротивлением Под влиянием эдс этого

0-j-

Рис. 2. 11. Лампа с анодной нагрузкой (а) и эквивалентная схема (б).

генератора ток проходит через внутреннее сопротивление генератора и нагрузку На выходе схемы получается напряжение

Рис. 2.12. За.мена схемы рис 2.11,6 эквивалентными генераторами:

а) генератором эдс, б) генератором тока.

Схему рис. 2.11, б можно свести к схеме рис. 2.12, а, если воспользоваться теоремой об эквивалентном генераторе (см. Приложение 2). Эдс эквивалентного генератора равна выходному напряже-

(2.19)

Выходное внутреннее сопротивление /?вьгх равно сопротивлению схемы, измеренному со стороны выходных зажимов а, к;

(2.20)

= /С=-5/?еых. (2.21)

Ток проходя через сопротивление /?вых, вызывает на нем падение напряжения Ид . Если бы выполнялось условие R = oo, то /?вых = = и

= - 5Ивх Ri = - !Л вх. Как и следовало ожидать, усиление К = - [л при /?д = сю,

§ 2.6. Входная проводимость каскада

В предыдущем параграфе была определена величина внутреннего выходного сопротивления простейшего усилителя. Внутреннее сопротивление усилителя со стороны входных зажимов называется внутренним входным сопротивлением. Для характеристики входа усилителя чаще пользуются понятием входной проводимости, которую можно определить как отношение входного тока /вх к напряжению на входе йвх (рис. 2.13, а):

Гвх = -. (2.22)

Входной ток /вх, протекая через внутреннее сопротивление источника сигнала Zbh, вызывает падение напряжения /вх-вн и изменение величины сигнала Овх-

вх = Евх /вх2вн.

Иначе говоря, каскад своим входным сопротивлением нагружает источник сигнала, и входное напряжение оказывается зависящим от параметров входа усилителя.

Входная проводимость обусловлена межэлектродными емкостями лампы Сек и Сса, эти емкости обозначены на рис. 2.13, б. Проводимостью изоляции сетки в большинстве случаев можно пренебрегать. Под сопротивлением R будем понимать активную составляющую полного сопротивления анодной нагрузки, под сопротивлением jX -

На рис. 2.12, а кружок со значком символизирует источник эдс с собственным внутренним сопротивлением, равным нулю.

Схему рис. 2.11, б можно изобразить также в виде генератора тока, зашунтированного сопротивлением,- рис. 2.12, б. Умножив числитель и знаменатель (2.19) на получим:

реактивную составляющую, в которой учтены: емкость между анодом и катодом лампы, емкость внешней нагрузки, индуктивности, если они есть в схеме, и прочие реактивные сопротивления, связанные с анодной цепью. Переходя к эквивалентной схеме, удобно заменить лампу с нагрузкой эквивалентным генератором с параметрами ОвхК и ?вых, как показано на рис. 2.13, е. В этой схеме усилитель представлен в виде активного четырехполюсника. Сопротивление JX здесь рассматривается как сопротивление нагрузки усилителя.

Рис. 2.13. Определение входной проводимости каскада.

Элементы четырехполюсника расположены в виде П-образной схемы: емкость Сек, проходная емкость С сопротивление вых и эдс ихК. Полное выходное сопротивление четырехполюсника зависит от величины С , qk и Zbh, так как выход связан со входом через емкость Сса- Однако ввиду малости этой емкости обычно /га </вых. Поэтому можно ползгать, что выходное сопротивление усилителя равно Rbux- Применять подобное рассуждение для оценки входной проводимости нельзя, так как нередко hahv Входную проводимость приходится определять по формуле (2.22). Входной ток образуется двумя составляющими:

/вх = 1ск + /ся, hn == /вхУЮСск, L = {0,-LOJWC = ( f/вх - f>BX ) РСеа.