й(р) =

+

(3.96)

Оригинал k{t) получается слишком сложным и неудобным для практических расчетов. Поэтому целесообразно ограничиться частными

Рис. 3.18. Искажение вершины импульса каскадом на пентоде.

выводами. Если положить С =оо, С=оо (или / О, /?а = 0), то

Оригиналом в этом случае является экспонента на рис. 3.18, а. Если С=сю и Сз = сх) (или /?=оо, /?=0), то оригиналом й(/;) является кривая на рис. 3.18,6:

й(0 =

4- . -7

(3.97)

представляем (3.95) в виде, удобном для дальнейшего анализа:

1+SkR 1 , о выхв.

здесь /?выхк - внутреннее выходное сопротивление катодной цепи усилителя.

Аналогично получается переходная характеристика на рис. 3.18, в, при = оо и = оо

Интересен частный случай, когда емкости конденсаторов конечны, а постоянные времени равны:

(3.99)

Тогда выражение (3.96) упрощается:

k{p) =---к---Ц-=-(3.100)

S R. + f 1+-- l+-i-

1+рт

здесь

1 + 5Л + §

(3.101)

Оригиналом (3.100) является единственная экспонента

k(t) = e \в.

Можно показать, что при т>т и тт возможно появление выбросов. Во многих случаях при соблюдении равенства постоянных времени т = т, = т получаются удобные параметры каскада и упрощается расчет многокаскадного усилителя.

Чтобы получить возможность вычислять относительный спад вершины импульса S, следует определить время спада t для каскада на пентоде. Для этого нужно упростить формулу (3.96), учитывая, что в течение начального промежутка времени, когда можно полагать, что р велико, имеют место неравенства pCR 1, pCR 1

(3.102)

1 1,1,1

(3.103)

в частном случае при выполнении условия (3.99) имеем= Тэкв-Формулы (3.88) - (3.103) были получены в предположении, что конденсатор Сд присоединен между катодом и экранной сеткой. В случае, когда нижняя обкладка конденсатора присоединена к нулевой шине, характер искажений вершины изменяется незначн-di di

тельно, так как д-д-то дает право пользоваться выведен-

ными формулами и в том случае, когда конденсатор заземлен одним выводом.

При необходимости точно рассчитать частотные характеристики каскада на пентоде с учетом влияния конденсаторов С и можно воспользоваться формулой (3.96), в которой оператор р следует заменить на оператор /со.

Связь времени спада с полосой частот. В практической работе нередко возникает необходимость оценить время спада по нижней граничной частоте л-каскадного усилителя, и наоборот. Предположим, что все каскады одинаковы, т. е. т, = т. = , ... , т. Из равенства

находим!

1

ш ]/2-1

Учитывая, что (й = 2л;/ и используя формулы (3.29) и (3.85), получаем:

<:п2я1п2/ (3.104)

Для однокаскадного усилителя с одним звеном время спада получается несколько иным:

- 1 1

и joQcl- Упрощаем:

11 1 1

ft(p) -i-i---рл-j-I-1-r~r = --r