60°

0,4 06 аа /

6 8 ю го

.о, 0,6 аз I г 4 6 6 W го

Рис. 4.4. Характеристики каскада с емкостно-трансформаторно !

связью:

в) переходная для вершины импульса, б) амплитудно-частотная, в) фазо-частотная для области низших частот.

Если известно время спада, то относительный спад б вершины импульса при его длительности равен

6 = -р!. (4.32)

Как видно из полученных соотношений, искажение вершины импульса уменьшается с увеличением емкости и индуктивности

Следует заметить, что выбросы происходят при любом значении но величина их уменьшается с увеличением затухания. Например, при й?2=1,0 амплитуда выброса составляет 30°/о, при 2 = 2,0 амплитуда выброса равна 13,б /, от начальной величины вершины. В последнем случае каскад с емкостно-трансформаторной связью имеет такую же переходную характеристику, какая получается в усилителе из двух каскадов с емкостной связью при условии, что т = Т2.

Для нахождения частотных характеристик в формуле (4.28) положим p = J(i) и преобразуем формулу к следующему виду:

й(усо) =- L . (4.33)

Соответствующие частотные характеристики приведены на рис. 4.4, б, в. Из рассмотрения характеристик можно сделать следующие выводы:

а) резонансный подъем происходит при d<..Y2,

или после подстановки значений т и d:

hn= I \ +-1 р (4-30)

В частных случаях, когда /, = оо, время спада равно

icn = C,{R, + R ), (4.30а)

когда Сс=оо,

Пренебрегая сопротивлением обмоток и учитывая, что Rai = --, время спада можно записать следующим образом:

о о о о

о о о о о

б) на частоте fO =l/Tj фазовый сдвиг равен -)-90° при любых uf

в) если d = 2, то на частоте to = 1/Tj усиление /г = 0,707,

г) частота, при которой подъем характеристики максимален, больше частоты сОд из-за наличия активных потерь в схеме.

Физическая картина работы трансформатора при передаче импульсов. Одни лишь количественный анализ работы каскада недостаточен для обоснованного выбора схемы и правильного ее применения. Понимание физических процессов, происходящих в трансформаторе, облегчает выбор лампы, деталей и самой схемы еще до детального расчета и в сильной

степени упрощает последующий расчет.

Сначала рассмотрим передачу фронта импульса. Для этого через ключ на первичную обмотку трансформатора (рис. 4.5) скачком подадим некоторое напряжение и,. Предположив вначале, что активные сопротивления обмоток, индуктивности рассеяния,

потери в сердечнике и всякие паразитные емкости пренебрежимо малы, проследим за изменением токов, напряжений и магнитного потока в сердечнике.

После появления напряжения ц, в первичной обмотке сразу же начинается нарастание тока намагничивания со скоростью

%=fl.

при этом ток намагничивания увеличивается:

Нарастанию тока соответствует нарастание магнитодвижущей силы 0,4лг,то, магнитного потока

Рис. 4.5. Схема передачи импульса трансформатором.

и индукции

В этих выражениях R

д Ф 0,4яж1[ и[

Qcr RmQct

(4.35)

- магнитное сопротивление сер-

дечника, \х - магнитная проницаемость стали, /-средняя длина магнитной силовой линии в сердечнике, Q -сечение стали сердечника.

Процессы, происходящие в трансформаторе, изображены на рис. 4.6, а.