отличаются от параметров

отмеченные на рис. 5.2, б, суп;ественно усилителя со связью по напряжению.

Схему усилителя со смешанной обратной связью - по току и по напряжению-можно получить из схемы рис. 5.2, а присоединением нижнего входного зажима обратной цепи к верхнему выходному

зажиму усилителя. В этом случае

Рис. 5.3. Способы образования напряжения

а) сложением напряжений, б) сложением токов.

= Р(вых+-сввых)-

Входные цепи усилителей с обратной связью. Усилители с обратной связью как по напря*кению, так и по току различаются по способу образования напряжения на входе прямой цепи. Напряжение О можно получить либо сложением входных напряжений *) и напряжения обратной связи (рис. 5.3, а), либо сложением токов, пропорциональных входным и выходному напряжениям (рис. 5.3, б). В первом случае источники входных напряжений должны быть соединены последовательно и не могут иметь одной общей точки. Во втором случае источники сигналов и выход усилителя имеют одну общую точку.

В рассуждениях этого параграфа априори было принято, что сигналом на входе прямой цепи является напряжение и что входной ток равен нулю. Это справедливо лишь в тех случаях, когда входное сопротивление Z прямой цепи достаточно велико в сравнении с выходными сопротивлениями источников сигналов и обратной цепи (рис. 5.3, а), или велико в сравнении с сопротивлениями

Zj, Z Zq, (рис. 5.3, б). Такие соотношения справедливы лишь для ламповых усилителей в области низких или средних частот, когда сопротивление входной емкости еще велико.

В случаях транзисторных усилителей практически могут быть любые соотношения между сопротивлениями источников сигналов

*) В общем случае усилители могут иметь иесколько входов.

: § 5.1]

СТРУКТУРНЫЕ СХЕМЫ УСИЛИТЕЛЕЙ С ОБРАТНОЙ СВЯЗЬЮ

и входным сопротивлением прямой цепи не только в области высших частот или фронтов импульсов, но и на любых частотах, включая самые низкие. Поэтому в транзисторных усилителях, как правило, необходимо учитывать, что реальные входные сопротивления Z прямой цепи невелики и что во вход прямой цепи ответвляется входной JOK /, как показано на рис. 5.3, б.

В схеме рис. 5.3, а напряжения сигналов включены последовательно, в схеме рис. 5.3, б токи сигналов протекают через параллельные ветви. Эти особенности схем обусловили возникновение широко распространенных терминов последовательная обратная связь и параллельная обратная связь . Оба термина, по

Рис. 5.4. Усилитель с обратной связью со сложением токов.

существу, неправильны, поскольку обратная связь представляет собой явление передачи энергии, а не схему.

Обратная связь в усилителях рис. 5.1, а и 5.2, а осуществлена путем сложения напряжений. Усилители со сложением токов во входной цепи отличаются от усилителей со сложением напряжений иным напряжением U на входе прямой цепи и другим способом определения коэффициента передачи обратной цепи р. Для определения величины р в схеме рис. 5.4 воспользуемся методом наложения. Для этого представим себе, что входные зажимы усилителя закорочены, а на выходе действует напряжение С/вых- Тогда оказывается, что

(5.3)

Определим теперь долю входного напряжения, которая действовала бы на входе прямой цепи между зажимами сиз при условии, что напряжение U - Q. Для этого закоротим выходные зажимы усилителя и заметим, что делитель -Z делит входное напряжение таким образом, что напряжение между точками сиз получается меньше входного. При этом коэффициент передачи делителя

У--1. (5.4,

а напряжение t/ между точками с - з уменьшается до величины

Складывая два напряжения, находим величину напряжения U:

t>=BxYBX+B.xP = Bxj4rX-+BHX2T- (-

Напряжение U можно определить иным способом - из уравнения, учитывающего равенство токов в сопротивлениях и Zg:

Овх-и и-иъых г

7 7 вх

Коэффициент усиления и выходное сопротивление усилителей с обратной связью как по току, так и по напряжению не зависят от способа получения напряжения U, Поэтому все, что будет сказано в § 5.2 и § 5.3 применительно к обратной связи со сложением напряжений, целиком справедливо и для случая обратной связи со сложением токов, если учитывать соответствующим образом определенные Р и Ybx-

В заключение заметим, что в этой главе, посвященной выяснению зависимости основных параметров усилителя К*, вых, -вх от параметров петли обратной связи, анализ производится главным образом символическим методом. Влияние обратной связи на переходные характеристики усилителей рассмотрено операторным методом в главе 9.

[§ 5.2. Обратная связь по напряжению

Коэффициент усиления и выходное сопротивление. Определим коэффициент усиления К* и выходное внутреннее сопротивление Zbhx усилителя с обратной связью, изображенного на рис. 5.1. Выходное сопротивление любого реального источника эдс и, в частности, усилителя может быть обнаружено только при протекании

тока через источник. Поэтому параметры К* И вых

удобно определить из зависимости выходного тока 1 от входного напряжения усилителя Од. Выходной ток усилителя равен эдс эквивалентного генератора, деленной на полное сопротивление цепи:

вых=7-XT* (-

вых т

оказывается равным