![]() | |
Меню
Главная
Прикосновение космоса
Человек в космосе
Познаем вселенную
Космонавт
Из авиации в ракеты
Луноход
Первые полеты в космос
Баллистические ракеты
Тепло в космосе
Аэродром
Полёт человека
Ракеты
Кандидаты наса
Космическое будущее
Разработка двигателей
Сатурн-аполлон
Год вне земли
Старт
Подготовки космонавтов
Первые полеты в космос
Психология
Оборудование
Модель ракеты
|
Космонавтика Электронные усилители В широкополосных усилителях обычно различают области высших и низших частот-те области, где существенны ампли-тудно- и фазо-частотные искажения. Область, в которой искажения несущественны вследствие их малой величины, называется областью ![]()
msuii£B vaanom cjbShuxчвпт висшиа; vam/m Рис. 1.8. Амплитудно-частотные характеристики усилителей! й) резонансного, б) полосового, в) широкополосного. средних Границы названных областей весьма условны, поскольку спад амплитудно-частотной характеристики плавный. Предполагается обычно, что область средних частот меньше условной полосы пропускания. Особый класс составляют усилители постоянного тока, у которых (Вц = 0. Эти усилители способны воспроизводить сколь угодно медленно изменяющиеся сигналы. Их амплитудно-частотная характеристика показана на рис. 1.7, в; область низших частот на ней отсутствует. Амплитудно-частотную характеристику большинства широкополосных усилителей не удается изобразить в линейном масштабе по оси частот. Поэтому для них чааье всего пользуются полулогарифмическим масштабом (рис, 1.7, в, 1.8, в). Линейные искажения сложного сигнала. При усилении синусоидального сигнала с неизменной частотой вопрос линейных искажений не играет большой роли: на одной определенной частоте всегда можно добиться достаточного усиления, а фазовый сдвиг - скомпенсировать. Проблема линейных искажений возникает тогда, когда сигнал имеет более или менее сложную форму. Предположим, например, что сигнал является суммой первой и третьей гармоник (рис. 1.9, а): ак ~ 1 + 3 Пусть по частотным характеристикам мы нашли, что для 1-й гармоники /С, = 2, = -f 30°, а для 3-й гармоники = 1,5, ф, = -f- 180 . Форма выходного сигнала для этого случая показана на рис. 1.9, б. Как видим, она сильно отличается от формы входного сигнала, т. е. искажения велики. На рис. 1.9, в показан случай, когда ф=-4-30, но нет относительного сдвига гармоник (усиление для каждой из них по-прежнему различно). В этом случае искажения значительно меньше. Отсюда можно сделать два важных вывода: а) фазо-частотные искажения не менее, а часто более существенны, чем амплитудно-частотные; б) фазо-частотные искажения отсутствуют при отсутствии относительного сдвига гармоник. Для этого должно соблюдаться условие Ф = Фг {1.27) Условие (1.27) выполняется, если фазо-частотная характеристика линейна Ф = аа), (1.28) так как тогда Ф, = ,. Ф = ай) = а/2а), = /2ф,. Таким образом, для отсутствия фазо-частотных искажений не обязательно отсутствие фазового сдвига в нужном диапазоне частот, а необходима лишь линейная зависимость фазового сдвига от частоты. Для отсутствия амплитудно-частвтных искажений требуется независимость коэффициента усиления от частоты. Отсюда идеальные частотные характеристики усилителя должны быть такими, как показано на рис. 1.10, где использован линейный масштаб частоты. ![]() Рнс. 1. 9. Линейные искажения периодического сигнала сложной формы: а) входной сигнал и его составляющие, б) выходной сигнал и его составляющие, в) выходной сигнал и его составляющие при отсутствии фазовых искажений. Отметим, что случай, показанный на рис. 1.9, в, является иллюстративным, так как амплитудно- и фазо-частотные искажения в реальных схемах сопутствуют друг другу. Это легко показать на
|